Sitzungsberichte der
Heidelberger Akademie der Wissenschaften

Die Reibung, Wärmeleitung und Diffusion in Gasmischungen V. 21

o


(Wy+WzS2
wx w2

Qd -^12

Mi ‘ Vz

16 7 , b(iv, — iv2')2
n-7c + -^-2—
9 6 Wy zv2


Die Bedeutung von Je, kv k2 w^e bei tj; Qo — Dichte des Normalgases
bei Temp. T. Auch hier geht also D ein. Die Übereinstimmung mit der
Erfahrung erreicht 3 v. H. Nach allem aber, was man von der Erhal-
tung der Molekeleigenschaften der Komponenten in verdünnten Gas-
mischungen heute weiß, möchten wir jeden Ansatz, der ihr so weit-
gehend widerspricht, für unhaltbar ansehen. In einer molekulartheo-
retisch nicht unrichtigen Mischungsgleichung für Wärmeleitung darf
u. E. in den Gliedern mit der Reingasreibung auch nur die Mol-
wärme CV1 als Faktor Vorkommen und nicht eine Mischgröße, und
analog Cv2 bei t]2. Die Mischgröße ist nur dem Glied mit den un-
gleichteiligen Stößen 1,2 vorzubehalten.
Am Sachgemäßesten scheint uns das Problem, wenn man es schon
rein mechanisch behandeln will, von D. Enskog bearbeitet zu sein. Seine
weit ausholenden Überlegungenx) führen auf einen Ausdruck (seine
Gl. 173, S. 100), dem man ebenfalls die MAXWELLSche Form geben
kann, und worin dann die Konstanten E, F, Gr, E, EL, Gr' gegenüber
denen von Sutherland - Thiesen - v. Smoluchowski eine verallgemeinerte
Bedeutung haben:


für elastische Kugeln -

g2i2 ~| / 2
3s22 V Mr+M2

M^M2

und entsprechend Gr= G' =
-F= + 772) + 2^K?7P';2; #=(1 —^2 + £iE2);
_|_ Q
s12 ~ ~ c) 2 für elastische Kugeln.

ci2 = _ ,
für elastische Kugeln = | • -p-V l.A1
- 9 s2,.;2, (>,+ Jf2)3

I
i

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■) S. S. 19 Anm. 2.