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Koenigsberger, Leo; Heidelberger Akademie der Wissenschaften / Mathematisch-Naturwissenschaftliche Klasse [Hrsg.]
Sitzungsberichte der Heidelberger Akademie der Wissenschaften, Mathematisch-Naturwissenschaftliche Klasse: Abteilung A, Mathematisch-physikalische Wissenschaften (1921, 11. Abhandlung): Die Erweiterung des Helmholtzschen Prinzips von der verborgenen Bewegung und den unvollständigen Problemen auf kinetische Potentiale beliebiger Ordnung — Heidelberg: Winter, 1921

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https://doi.org/10.11588/diglit.56265#0022
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22 (A.11)

Leo Koenigsberger:

ist, so wird, da die linke Seite die Ableitungen von p, und ns nur
bis zur 2vten Ordnung und auch die letzteren nur linear enthält,
K nur von p, p', ...p(2v-\ n, n, abhängen. Nimmt
man nun an, daß das kinetische Potential H von pr, pr,...
(r=l,2,...£>) unabhängig, also

SPr

dH dH
dp'r ’ dp^~1}

= 0

ist für r=l,2,...£, so werden die von den niedrigeren Ableitungen
als der rten von p1,p2,->Pß unabhängigen Gleichungen (18) und

(19) in

dv dH
~dfjp^

(r=l,2, ...q)

dH d dH , . dv dl£
dns dt dns ' ' dtv dtn^

(5 = 1,2,...o)

übergehen. Berechnet man nun aus dem ersten System oder aus

Tjr
(r = l,2,... e),
worin fr(t) eine ganze Funktion von t vom v — lten Grade mit will-
kürlichen konstanten Koeffizienten ist

P(?} = co,(g ^1, ...7TÖ, ...TT^) (r = l,2,...p)
und setzt diese Werte in das zweite, ebenfalls von den p,p',... p(p-1)
unabhängige Gleichungssystem ein, so wird sich in der früheren
Bezeichnung das Differentialgleichungssystem ergeben:

welches wiederum in ns von der 2rten Ordnung ist. Nun ist aber
für A = 1,2, ...r:
 
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