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https://doi.org/10.11588/diglit.37305#0014
6 (A. 1) J. Kuenigsberger und J. Kutschewski: Verhalten von Kanalstrahlen.
die Reduktion des wahren Querschnittes auf den Dynamiden-
querschnitt nicht in Betracht kommt, und wir vielmehr noch mit der
elektrostatischen Vergrößerung des Querschnittes zu rechnen haben.
Die Absorption wurde der Größenordnung nach gemessen,
indem wir bei konstantem Abstand Kathode—Platte Gas von ver-
schiedener Dichte einließen. Die Hauptschwierigkeit liegt hier
wohl in einer exakten Definition der Absorption. Wir definierten
als Absorption des Kanalstrahls die Abnahme der Zahl der Teile
auf dem direkten Weg des Strahles. Diese Abnahme erfolgt durch
die Zusammenstöße des Kernes der Kanalstrahlteile mit den
Atomen und Ionen des ruhenden Gases; sie mag eine teilweise
Hemmung und allseitige Diffusion der Kanalstrahlung im Raum
zur Folge haben.
Es seien hier nur einige Daten für die Weglänge in cm
des positiven Strahles bei der Umladung \p und bei der Absorption
W gegeben:
W)
\sec./
Druck
in mm Hg
L)
W
2,6- HB
5- 10^
34
27
2,4- HB
3 -10*3
36
58
2,4-10 s
5 -10^
16,5
29
1,9- JO'
3-10^
27
52
Bei der Absorption erfolgt gleichzeitig die Ionisation des
ruhenden Gases.
Die Lichtemission muß, wie der Dopplereffekt, falls er pro-
portional dem cos ist, zeigt, wohl bei der Umladung der Kanal-
strahlen erfolgen, und wenn das der Fall ist, dann nur hei der
Umladung von neutral zu positiv. Der Zustand, in dem das
Linienspektrum der Kanalstrahlen emitiert und vermutlich ab-
sorbiert wird, wäre danach auch nur ein Momentanzustand, analog
wie das K. KüPFERER und der eine von uns für die Absorption des
Bandenspektrums in Dämpfen wahrscheinlich gemacht haben. Der
Unterschied wäre nur, daß heim Bandenspektrum dieser Zustand
bei der chemischen Dissoziation, beim Linienspektrum der Kanal-
strahlen bei der elektrischen Dissoziation eintritt.
die Reduktion des wahren Querschnittes auf den Dynamiden-
querschnitt nicht in Betracht kommt, und wir vielmehr noch mit der
elektrostatischen Vergrößerung des Querschnittes zu rechnen haben.
Die Absorption wurde der Größenordnung nach gemessen,
indem wir bei konstantem Abstand Kathode—Platte Gas von ver-
schiedener Dichte einließen. Die Hauptschwierigkeit liegt hier
wohl in einer exakten Definition der Absorption. Wir definierten
als Absorption des Kanalstrahls die Abnahme der Zahl der Teile
auf dem direkten Weg des Strahles. Diese Abnahme erfolgt durch
die Zusammenstöße des Kernes der Kanalstrahlteile mit den
Atomen und Ionen des ruhenden Gases; sie mag eine teilweise
Hemmung und allseitige Diffusion der Kanalstrahlung im Raum
zur Folge haben.
Es seien hier nur einige Daten für die Weglänge in cm
des positiven Strahles bei der Umladung \p und bei der Absorption
W gegeben:
W)
\sec./
Druck
in mm Hg
L)
W
2,6- HB
5- 10^
34
27
2,4- HB
3 -10*3
36
58
2,4-10 s
5 -10^
16,5
29
1,9- JO'
3-10^
27
52
Bei der Absorption erfolgt gleichzeitig die Ionisation des
ruhenden Gases.
Die Lichtemission muß, wie der Dopplereffekt, falls er pro-
portional dem cos ist, zeigt, wohl bei der Umladung der Kanal-
strahlen erfolgen, und wenn das der Fall ist, dann nur hei der
Umladung von neutral zu positiv. Der Zustand, in dem das
Linienspektrum der Kanalstrahlen emitiert und vermutlich ab-
sorbiert wird, wäre danach auch nur ein Momentanzustand, analog
wie das K. KüPFERER und der eine von uns für die Absorption des
Bandenspektrums in Dämpfen wahrscheinlich gemacht haben. Der
Unterschied wäre nur, daß heim Bandenspektrum dieser Zustand
bei der chemischen Dissoziation, beim Linienspektrum der Kanal-
strahlen bei der elektrischen Dissoziation eintritt.