Sitzungsberichte der
Heidelberger Akademie der Wissenschaften

Verborgene Bewegung und unvollständige Probleme.

(A. 18)7

erster Ordnung die in den Größen pi', . . . p^' iinearen Glieder fort-
gelassen werden.
Hiernach wird für das oben angenommene kinetische Potential
H ^ (WJ''' <^Pp' ) ^ ^ ^

die den ursprünglichen LAGRANGE'schen Differentialgleichungen zu-
gehörige Energie
—Sv-E^

tlq '

in

E = —F,

ÖH ÖH
^ P/'" ^ Pp'

tMdE - - Clo') + ^(t, du - - do)+yipA^A(t)

übergehen. Für das transformierte LAORANGE'sche System in den
cp, . . q^, dessen kinetisches Potential durch
= F, (Ql (t), . . Qp(t)) + (cp', . . de') + GJ (t, cp, . . Clo) —(Pr')

dargestellt war, können zunächst nach der vorher gemachten Be-
merkung für die Berechnung der Energie die in cp', . . do' linearen
Glieder fortgelassen werden, und es wird sich somit, da
M ^ - - - + ^B^ ^')
B
war, das kinetische Potential
= Fg (Qi (t),.. Qo(t)) + ^ (di\ - - do') + ^ (t, dn - - de)

-Eü„VMn„(t),
UB
ergeben, evorin Ln, Fonktionen von cp,..po sind; um nun die
Energie des transformierten Systems

E'=^-y/h'

^i
^L'

zu berechnen, bemerke man, daß, weil

Ev

AH

^Pr'
oder für cp' — . , ^ q^' = 0

E< +