Sitzungsberichte der
Heidelberger Akademie der Wissenschaften

Eine Kritik der Elektrodynamik und Relativistik.

(A.10) 5

(it 3)J + X (u gg) - (u rot [lt ) - (n, s gg + X ge) * ^ot [u 2)g] )
= V (tt rot g^) , wobei
5) rot [u 3)e] = ^ rot [u gg] + so ^o/V- - [u grad (u g^)] + s. Ho /Y" - rot g,„ ,
und somit
V{l+SoHo/VYl^} (nrotgj = (u,sgg + Xgg) -s (urot[ttge]) .
und entsprechend
- V {1 + So Ho /VY u^} (u rot ge) = (tt, H gm) - ß (lt rot [u g,J) -
Damit gehen nun 3) und 4) über in:
3') 0={l+SoHo/YY^jdivge + SoHo/YY[(u,ge+X/s.ge)-(nrot[nge]){
4) 0-}l+SoHo/VYu^j divg^+eoHo/VY ](n,g^) -(urot[ng^]){.
Die Gleichungen l) bis 4') sind ohne Vernachlässigungen her-
geleitet. Aus 1) und 2) haben wir nun die Wellengleichungen für
ge und g^ abzuleiten, wie ich das in meiner ersten Veröffent-
lichung getan habe und dann für eine Planwelle von elementarer
Zeitform
( Gvt —(tnr)l — Dv*t, —(tu*r)[)
3-1/2.H-e ' ^ " + i*.e ' ^ V
zu spezialisieren, worin der komplexe Wellenvektor j und die
komplexe Wellennormale tu konstant sind und ein angesetztes
Sternchen die konjugiert komplexe Größe anzeigt. Die Wellen-
normalen lüg und in der elektrischen bezw. der magnetischen
Welle weisen nicht immer parallel dbr Strahlung. Ihre Richtungen
ergeben sich erst durch Zusatzbedingungen, z. B. Grenzbedingun-
gen. Fallen h)g und h),^ der Richtung nach zusammen, so zeigt
sich, daß nur in einem Nichtleiter (X = 0) ü)g = üP ist. Erst
nach dieser Feststellung ist es erlaubt, in Nichtleitern von vorn-
herein in den gekoppelten Gleichungen 1) bis 4')
auf die Planwellen zu spezialisieren. Das ist der eingangs er-
wähnte neue Beweisgang.