Sitzungsberichte der
Heidelberger Akademie der Wissenschaften

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W. SCHAAFF

Xv

X = X


V'

U'

er = e

. V-H (U+V)-V02(U-c)

\U — c


Drückt man alles durch die bekannten Funktionen U,V, Vo und
y* aus, so gewinnen diese Fundamentalgrößen die Form

V'2

91 9 + (u+vy

V-\-c (7J-- y)yo2 (6/ c)

ist, so ist der zweite Brennmantel bestimmt:
, | sin o- | xu . ßx — ß xv . ßx —I— ß )
’ 2 ]7?Sm_2J
Brennmantels gilt:
ßx — ß Xu ßx -|- ß I
—2-V^mS2\-

Xu
„-- sm —
sm ß | |e
Für die Normalen des zweiten
V I sin G I
X — COS G ■ X~\-;-77
' sin ß

Xu x
—= COS ~X,-= COS
l'e 2 Vg
Die Fundamentalgrößen seines sphärischen Bildes sind
e1 = e + 4{122} tg|- [p/l tgf + F7cos^±^
(5) = + ctgj- j’j2' ctg — Ig cos2 -
[e, (:/+'%_ hiW+Ok

U-C (t/+O+K!(y-c)J
2V' |W+C 2r | V*
+ u+ v' /t7=7’ (1 +r2) VtT+v’
(C7+ V) -Voa(t/-c)1 =-f+M.
V

£7'2
\u-c (z/+y) —y02(£7—c)j
1 (u+vy
V+c (C/+V) + V0W-e)

Die Assoziierten des zweiten Brennmantels des Strahlensystems,
d. h. die Flächen mit verbiegbarem konjugiertem System, werden
in Ebenenkoordinaten durch die Gleichung
ä-X' + ZZ- Y' + z.Z' = W
dargestellt; dabei ist W• V U-j- V eine Lösung der MouTARD’schen
Gleichung
(6) 9’tzu = M • y,

wobei

£7_c_ (t7+y)-y02(£/-c)
v-\-c y) -h y0-c) u

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